Примеры гидродинамическая авария: Крупнейшие аварии на гидротехнических сооружениях

Разумеется, это далеко не весь список черзвычайных происшествий на территории Урала. Если вы хотите добавить/исправить информацию в этой статье, то пишите в комментариях, либо нам на электронную почту: [email protected]

Гидродинамические аварии

Один из самых ярких примеров гидродинамики. Авария произошла в Калифорнии, всего в семидесяти километрах от Лос-Анджелеса (каньон Сан-Франциско). Наполнение водохранилища началось в 1972 году, но максимальный уровень был достигнут через год. Вода, просачивающаяся через плотину, уже тогда вызывала страх, но власти никак не отреагировали на жалобы местных жителей. Беда случилась в 1928 году, 12 марта. Плотина не выдержала напора воды, которая прорвалась сквозь слои земли и рухнула.Жидкая стена высотой 40 метров снесла построенную в 25 км электростанцию ​​всего за 5 минут. Все живое вместе со зданиями было уничтожено. Затем ручей накрыл долину. Здесь его силы немного ослабли, но продолжали сметать абсолютно все на своем пути, продвигаясь к прибрежной равнине. К этому времени это был уже трехкилометровый поток грязи, унесший жизни шестисот человек …

Какие бывают типы гидродинамических аварий? Можно ли их избежать?

Гидродинамические аварии в большинстве своем предсказуемы и предсказуемы, но человеческая невнимательность позволяет им произойти.Увы, природный фактор в виде землетрясений, ураганов, оползней, оползней и наводнений становится причиной трагедии гораздо меньше, чем человеческий фактор. Гидродинамические аварии чаще случаются из-за ошибок проектирования, дефектов конструкций, нарушений правил эксплуатации, несоответствующих водосбросов и перелива воды через плотины. Кроме того, нельзя упускать возможность диверсий и ударов по таким структурам.

Гидродинамические аварии являются следствием выхода из строя гидротехнических сооружений, в результате которого неконтролируемый мощный поток огромных масс воды с большой скоростью затопляет обширные территории, неся разрушения и гибель людей.Затопленные территории разделены на 4 зоны.

Первый находится в непосредственной близости от Гидравлического сооружения и в радиусе 12 км от него. Скорость и высота потока зависят от характера повреждений гидросооружений, их заполненности до аварии и высоты над уровнем моря. Здесь разрушения самые грандиозные.

Во второй и третьей зонах скорость течений и высота волн значительно уменьшаются (решающие здесь географические показатели местности: холмы, склоны, равнины и т. Д.)).

Четвертая зона включает участки слабых течений со скоростью около 8-9 км / ч, протяженность которой зависит от рельефа затопляемой местности.

Это первые зоны, где происходят массовые гибели людей и разрушение (а чаще — полное разрушение) сооружений, считаются зонами катастрофического затопления.

Возможны ли гидродинамические аварии в России? Судите сами. В стране построены десятки тысяч водохранилищ, вместимость шестидесяти из них превышает миллиард кубов.Накопители промышленных отходов и сточных вод в десятки раз больше. И все они являются потенциально опасными объектами. К ним относятся не только искусственные сооружения (бассейны, плотины, плотины, дамбы, выравнивающие резервуары и т. Д.), Но и естественные образования с разницей в уровне воды (верхний хвост / нижний хвост). Для справки: из 300 официально зарегистрированных разрушений плотин за последние полторы сотни лет более 30% произошли из-за превышения затрат на сброс.

Примеров подобных катастроф на территории РФ, к сожалению, много: 1993 г. — Киселевское водохранилище (прорыв плотины), 1994 г. — Тирлианское водохранилище, р.Белый (разрушение плотины), 1994 — Приморье (наводнение), 1999 — Якутия (трагедия повторяется только через два года), 2002 — Краснодарский край (затопление и плотина ГЭС).

Последняя трагедия произошла в июле 2012 года в Крымске. Специалисты до сих пор понимают его причины, и люди продолжают поиски пропавших без вести родственников.

Получается, что последние 25 лет плотина «не подвергалась» капитальному ремонту. В случае аварии волна может накрыть около полумиллиона человек.Шесть лет назад плотина находилась в аварийном состоянии. Местами щели достигали 50 см. Сергей Шойгу, глава МЧС России, охарактеризовал ситуацию как очень тяжелую. Также местные жители неоднократно уведомляли соответствующие органы об опасности. Официальный вывод, датированный 2010 годом, подтвердил серьезную опасность. Но пока не грянет …

И он взорвался. В ночь на 7 июня огромная волна накрыла спящих людей в Крымске, Новороссийске, Геленджике.Число погибших еще считается. Официальные данные относятся к цифре в 200 человек, а сами жители говорят, что погибших больше в разы …

Как ни горько, но спасение тонущих людей продолжает оставаться делом рук самих утопающих. И хорошо, если население успеет оповестить о надвигающейся беде. А если нет? Что, если наводнение наступит внезапно?

Займите самое высокое возвышение (дерево, крыша дома). Повесьте ткань, на которой вас можно найти.Ночью отчетливо видны только световые сигналы. Если вода уже у порога, не медлите соорудить из подручных средств плот. Если вы окажетесь в воде, хватайтесь за большие плавающие предметы. Не паникуй. Продолжайте звать на помощь и подавать сигнал. Остерегайтесь электрических проводов и острых частей мусора. Не пейте воду без лечения. Не употребляйте продукты, попавшие в эту воду.

После падения воды, войдя в дом, распахните настежь двери и окна. Газовые и электрические приборы следует включать только после тщательной вентиляции и при полной уверенности в исправности приборов и проводки.

Гидродинамика — обзор | Темы ScienceDirect

5.1 Введение

В этой главе мы подходим к эволюции системы с течением времени. Термодинамика изучает статические системы в равновесии и сама по себе не может рассказать нам о том, как система изменяется в пространстве-времени. Применение гидродинамики требует системы, находящейся в локальном равновесии, то есть система должна быть описана как целостный объект, такой как жидкость или газ, а не как совокупность отдельных частиц.Эти частицы должны взаимодействовать друг с другом, чтобы достичь равновесия. Вопрос в том, достаточно ли часты их взаимодействия для установления равновесия.

Одним из способов количественной оценки частоты столкновений является сравнение длины свободного пробега λ, среднего расстояния, которое проходит частица между столкновениями, с размером среды L . Длина свободного пробега определяется как

(5.1) λ = 1ρσ

, где ρ — плотность среды, а σ — сечение взаимодействия.Есть несколько различных возможных режимов. Если λ> L, , то уравновешивание не может произойти, потому что частица покидает среду до того, как у нее появится шанс снова столкнуться. Если λ∼ L, , система, возможно, может быть описана множественными моделями столкновений, как некоторые из генераторов событий, используемых сегодня. Наконец, если λ << L, , то на самом деле невозможно говорить о последовательных одиночных столкновениях, а рассматривать систему как газ частиц. Именно в этом пределе система может прийти к локальному тепловому равновесию и гидродинамическое описание имеет практическое значение.

ПРИМЕР: Какова типичная длина свободного пробега относительно размера большого ядра?

Если взять центральную ядерную плотность, ρA ∼ 0,16 / фм ³ , и использовать нуклон-нуклонное неупругое сечение при SNN = 200 ГэВ, σ _inel = 40 mb = 4 фм ² , то

(5.2) λ = 10⋅16 × 4∼1⋅6fm⋅

Если L ∼ 2 R _A , где R _A ∼ 6-7 фм, то протон может столкнуться примерно 8 раз на своем пути через ядро ​​в его центре к L > λ.Эксперименты могут проверить, насколько хорошо данные согласуются с гидродинамическим расширением по сравнению с моделями множественного рассеяния.

Уравнения гидродинамики являются результатом применения ограничений сохранения энергии и импульса к газу. Для описания самого газа нам потребуются термодинамические концепции, развитые в предыдущей главе. Начальные условия имеют решающее значение для итогового описания пространственно-временной эволюции системы. Эти начальные условия включают начальную температуру и начальное время, после которого систему можно обрабатывать гидродинамически.Обсудим некоторые оценки начальной плотности энергии системы, связанной с начальной температурой. Если считать, что плотность энергии равна энергии пучка на объем, то плотность энергии в сфере радиусом R равна [65]

(5,3) ɛ = E (4/3) πR3⋅

Продольный размер в Наивно можно подумать, что движущаяся система сокращается за счет усиления Лоренца, так что вместо этого объем равен (4/3) π R ³ / γ, где γ = Э / м. Тогда плотность энергии будет

(5.4) ɛ = E2 (4/3) πR3m⋅

Если мы определим условия в системе координат центра масс, поскольку значение ε в уравнении. (5.4) для одного партнера по столкновению, полная плотность энергии включает вклады от обоих сталкивающихся объектов, так что конечная плотность энергии равна

(5.5) ɛ = 2E2 (4/3) πR3m⋅

ПРИМЕР. плотность для pp-столкновений и Pb + Pb при SNN = 20, и 200 ГэВ, используя уравнение. (5.5) .

Поскольку E — это энергия одного пучка в системе координат центра масс, E = S / 2, или 10 и 100 ГэВ / нуклон при более низких и более высоких энергиях.В случае протона R = r _p ∼ 0.8 фм, а для ядра R = R _pb , = r ₀ A ^1/3 ∼ 6.6 фм. Тогда плотности энергии pp равны

(5,6) ɛpp = 2 × (S / 2) 2 (4/3) πrp3mp

, что дает 102 и 10170 ГэВ / фм ³ для √ S = 20 и 200 ГэВ соответственно. В случае коллизий AA имеем

(5,7) ɛAA = 2 × (ASN N / 2) 2 (4/3) πRA3AmN⋅

Обратите внимание, что теперь мы должны включить все соответствующие факторы A , как для полной энергии в числителе, так и для радиуса и массы в знаменателе.Эти степени A компенсируют друг друга, оставляя нас с

(5,8) AA = 2 × (SN N / 2) 2 (4/3) πr03mN⋅

Это последнее равенство очень похоже на равенство в уравнении. (5.6) за исключением того, что у нас есть r ₀ в уравнении. (5.8) и r _p в уравнении. (5.6). (Разница между m _p и m _N мала.) Поскольку r ₀ > r _p , , плотность энергии при столкновении AA равна 29.4 и 2940 ГэВ / фм ³ для SNN = 20 и 200 ГэВ соответственно. Разница в плотностях энергии AA и pp обусловлена ​​только относительными значениями r _p и r ₀ .

Плотности, полученные из уравнений. (5.6) — (5.8) огромны, намного превосходя любые разумные предположения об адронной материи. Если бы мы рассмотрели энергии, доступные для столкновений AA и на LHC, SNN≥5,5 ТэВ, где буст Лоренца еще больше, плотности энергии были бы соответственно выше.Даже при энергиях CERN SPS и BNL RHIC, использованных выше, усиление вносит большой вклад. В качестве реальной проверки этой оценки плотности энергии мы можем вычислить результирующую пространственную протяженность лучей в системе координат центра масс из-за усиления. Для ядра свинца R _Pb / γ ∼ 0,6 фм при SNN = 20 ГэВ и 0,06 фм при 200 ГэВ. Продольная протяженность протона уменьшится до r _p / γ ∼ 0,08 фм и 0,008 фм соответственно. Такие числа с пространственными размерами намного меньше 1 фм нарушили бы принцип неопределенности, таким образом локализуя положение и импульс частицы одновременно.(Импульс локализован, поскольку частицы ускоряются с четко определенным импульсом.)

На самом деле, на самом деле невозможно упаковать все партоны с энергиями меньше энергии центра масс в протоне в такое маленькое расстояние. Основная масса партонов, глюонов, имеет лишь довольно низкий импульс, как мы видели в главе 2. Для партонов с низким импульсом буст не имеет значения, и эти составляющие адрона или ядра по существу находятся в состоянии покоя. Так называемый «импульс Ферми» Δ p ∼ 200 МэВ дает пространственную протяженность ∼ 1 фм по принципу неопределенности,

(5.9) Δ xΔ p∼ℏc⋅

Без повышения плотности энергии pp снизились бы до ∼ 10 ГэВ / фм ³ при S = ​​20 ГэВ и ∼ 101 ГэВ / фм ³ при 200 ГэВ .

Эти плотности все еще довольно высоки. Возможно, более реалистичный результат дает более эмпирический расчет плотности энергии. Энергия в срезе быстроты Δ y является произведением числа частиц и их средней энергии,

(5.10) E = 〈mT〉 dNdyΔ y

, где m _T = ( p ² _T + м ² ) ^1/2 и dN / dy — конечная множественность частиц.Элемент пространственного объема, как мы обсудим более подробно позже в этой главе, равен

(5.11) dV = τdyd2x

, где τ — собственное время. Если dy = Δ y, интегрирование по d ² x дает

(5,12) V = τΔyAeff

, где Aeff = πRA2, и мы полагаем τ = τ ₀ ≈ 1 фм. Тогда плотность энергии в собственное время τ ₀ , используя уравнения. (5.10) и (5.12) равно

(5.13) ɛ0 = EV = 〈mT〉 τ0AeffdNdy

, поскольку размер бина быстроты Δ y сокращается.Для легких адронов 〈 m _T 〈∼ 0,5 ГэВ. Если dN / dy ∼ 4 для столкновения pp и A _eff ∼ 2 фм ² , ε ₀ ∼ 1 ГэВ / фм ³ . В столкновении Pb + Pb при той же энергии dN _AA / dy ∼ AdN / dy и Aeff∼πRA2∼160 фм2, ε ₀ ∼ 2,6 ГэВ / фм ³ .

Хотя это значение плотности энергии все еще примерно в 10 раз больше плотности энергии внутри нуклона, это не так уж и неразумно.Время формирования ∼ 1 фм является только предположением, но может быть оправдано принципом неопределенности, поскольку c Δ t ∼ Δ x с c = 1, и мы уже вычислили Δ x ∼ 1 фм . Мы сконцентрируемся на идеальной жидкости, которая имеет одинаковую постоянную температуру во всей системе. Таким образом, нет температурных градиентов.

Гидродинамика несмешивающихся бинарных жидкостей с контрастом вязкости: подход многочастичной динамики столкновений

Мы представляем реализацию многочастичной динамики столкновений (MPC) слоистых несмешивающихся жидкостей A и B с различной вязкостью сдвига, разделенных плоскими поверхностями раздела.Смоделированный профиль потока для навязанного установившегося сдвигового движения и зависящих от времени функций сдвигового напряжения превосходно согласуется с нашими результатами гидродинамики континуума для композитной жидкости. Зависящие от волнового вектора автокорреляционные функции поперечной скорости (TVAF) в областях объемной жидкости слоев экспоненциально затухают и согласуются с таковыми для однофазных изотропных жидкостей MPC. Кроме того, мы определяем гидродинамические подвижности встроенной коллоидной сферы, постоянно движущейся параллельно или поперек поверхности раздела жидкость-жидкость, в зависимости от расстояния от границы раздела.Полученные значения подвижности хорошо согласуются с расчетами мультипольных гидродинамических сил для сферы, препятствующей скольжению, движущейся в условиях ползучего потока вблизи чистой, идеально плоской поверхности раздела. Предложенная модель слоя жидкости MPC может быть легко реализована, и она очень эффективна в вычислительном отношении. Однако из-за пространственной дискретности, присущей методу MPC, модель не может воспроизвести все гидродинамические особенности идеально плоской границы раздела между несмешивающимися жидкостями.

Эта статья в открытом доступе

Термическое сопротивление и гидродинамика вырожденной электронной жидкости в сурьме

T -квадратное сопротивление возникает из-за столкновений e — e .В картине с релаксацией импульса обычным объяснением экспериментально наблюдаемого неравенства B ₂ > A ₂ является недопредставление малоуглового рассеяния в электрическом канале, которое ослабляет электрический префактор A ₂ , но не его тепловой аналог B ₂ ^{18,19,20,21,22} . Это изображение не может объяснить того факта, что, как видно на рис. 5b, два склона в более чистых образцах находятся дальше друг от друга.Эволюция двух префакторов с размерами образцов представлена ​​на рис. 5c. Рисунок также включает предыдущие данные по наклону электрического T ² -сопротивления ^23,32,33 . Видно появление непротиворечивой картины: электрический ( A ₂ ) префактор показывает значительную зависимость от размера, а соотношение A ₂ / B ₂ существенно уменьшается с увеличением размера выборки. и электронная длина свободного пробега.

Из-за сохранения импульса столкновения e — e не могут сами по себе затухать поток импульса. Такие столкновения могут ослабить импульс посредством двух механизмов, известных как переброс и межзонное (или баберовское) рассеяние. Известны два случая удельного сопротивления Т -квадрат в отсутствие любого из механизмов ^34,35 .

Малость поверхности Ферми в Sb исключает механизм переброса. Однако не исключен межзонный механизм. Он может генерировать как квадрат T , так и соотношение A ₂ / B ₂ меньше единицы ²² .Ли и Маслов ²² утверждали, что соотношение двух префакторов (и, следовательно, отклонение от закона ВФ) в компенсированном полуметалле, таком как Sb, регулируется двумя параметрами, зависящими от материала: (i) длиной экранирования и ( ii) относительный вес межзонного и внутризонного рассеяния. На их изображении увеличение длины растрирования увеличило бы B ₂ и оставило бы A ₂ без изменений. Увеличение межзонного рассеяния также уменьшило бы отношение Лоренца.Учитывая, что ни один из этих двух параметров не должен изменяться в зависимости от размера кристалла или несовершенства, эволюция, показанная на рис. 5c, не может быть объяснена ни по одной из этих двух линий.

Напротив, гидродинамическая картина дает прямое представление о наших наблюдениях. Сценарий Principi и Vignale ³ предсказывает, что отклонение от закона WF должно стать более выраженным с увеличением срока службы носителя (или, что эквивалентно, длина свободного пробега ℓ ₀ ): L _e / L ₀ = 1 / (1 + ℓ ₀ / ℓ _{e e} ).Такая картина дает разумное объяснение нашего наблюдения, как видно на рис. 6а, который показывает изменение L _e / L ₀ при различных температурах со средней длиной свободного пробега носителей. На этом изображении эволюция отношения Лоренца с ℓ ₀ будет означать длину свободного пробега для MC e — e рассеяния, ℓ _{e e} , которая находится в диапазоне от 0,15 мм при T = от 10K до 1.1 мм при T = 3,5 К.

a Электронное число Лоренца L _e при T = 10K, нормализованное значением Зоммерфельда L ₀ , построенное как функция остаточной средней длины свободного пробега ℓ ₀ при различных температурах. Сплошные линии соответствуют подгонке, заданной уравнением \ (L / {L} _ {0} = 1 / ({1 + {\ ell} _ {0} / {\ ell} _ {ee}}) \) предложено Principi and Vignale (PV) ³ . ℓ ₀ относится к средней длине свободного пробега Друде при нулевой температуре, а ℓ _{e e} ( T ) — это типичное расстояние, пройденное носителем заряда между двумя соударениями, сохраняющими импульс. . Планки погрешностей определены из экспериментальной погрешности для L _e , показанного на рис. 5a. b Сравнение l _{e e} , определенных путем подгонки к вышеупомянутой формуле PV и того, что получается, если предположить, что разница между двумя квадратными сопротивлениями T представляет собой долю столкновений, которые сохраняют импульс.{2}} \).

Эти числа необходимо сравнить с ℓ _{e e} , извлеченным из величины ( B ₂ , A ₂ ), при условии, что MC e — e столкновений создают разницу между этими двумя величинами и формулой Друде. Как видно на рис. 6b, хотя эти два числа точно соответствуют друг другу между T = 3K и T = 10K, разница обнаружена. ℓ _{e e} , извлеченный из изотропной формулы Друде, равен 1.В 6 раз меньше, чем дает изотропная формула Принципи-Виньяле. Теперь электронная структура сурьмы сильно анизотропна с десятикратной разницей между самым длинным и самым коротким волновыми векторами Ферми вдоль разных ориентаций ²⁸ . В таком контексте ожидается анизотропный ℓ _{e e} , с разными значениями в разных ориентациях. Более того, интервальное рассеяние между носителями, остающимися каждый в своей единственной долине, и рассеяние между электронами и дырками также должны иметь характерные масштабы длины.Следовательно, данное расхождение не удивительно и указывает на то, что на данном этапе только порядок экспериментальных наблюдений объясняется теорией, задуманной для изотропных систем ³ . Обратите внимание на макроскопическую (~ мм) величину ℓ _{e e} около T ~ 4K, которая отражает тот факт, что электроны находятся в сверхвырожденном режиме ( T / T _F ~ 4 × 10 ⁻³ ), и поэтому расстояние, которое они проходят, чтобы обменяться импульсом с другим электроном, почти на шесть порядков больше, чем расстояние между двумя электронами.

Также отсутствует учет граничного рассеяния. Уменьшение ρ ₀ с размером образца в элементарных металлах было широко задокументировано и проанализировано путем размышления об относительном весе зеркального и диффузного рассеяния ³⁶ . Это также может иметь величину A ₂ ³⁷ . Однако количественный учет экспериментальных данных с использованием теории Соффера ³⁸ остается неудачным ^24,37,39 .Роль шероховатости поверхности приобретает оригинальные черты в гидродинамическом режиме ⁴⁰ , которые еще предстоит исследовать в экспериментах на образцах с дихотомией зеркало / матовая поверхность.

Показав, что экспериментально разрешенное сопротивление T ² (по крайней мере) частично вызвано тепловым усилением обмена импульсом между фермионными квазичастицами, мы можем количественно оценить κ T ∣ ₀ в сурьме и сравните с корпусом ³ He.

Его нижняя граница составляет L ₀ / ( A ₂ — B ₂ ), а верхняя граница L ₀ / B ₂ . Это дает 3900 < κ T ∣ ₀ <7900 в единицах Вт · м ⁻¹ . Это на шесть порядков больше, чем в нормальной жидкости ³ He ¹⁵ (см. Таблицу 2). Такая разница неудивительна, поскольку: (i) ожидается, что κ T ∣ ₀ ферми-жидкости будет масштабироваться с кубом импульса Ферми ( p _F ) и квадратом скорость Ферми ( v _F ) ⁴¹ ; и (ii) ³ He является сильно коррелированной ферми-жидкостью, а Sb — нет.{2} {k} _ {F}} {\ hslash} $$

(2)

Это уравнение идентично уравнению 17 в ссылке. ⁴¹ . Безразмерный параметр B ₀ (более подробную информацию см. {2} \) и измерению температурной зависимости теплопроводности ¹⁵ ведет к κ T ∣ ₀ .Частота столкновений фермионов с фермионами, полученная с помощью этих двух различных экспериментальных методик, практически идентична: τ _η T ² ≈ τ _κ T ^{2 17} . Калкоен и ван Верт ⁴¹ показали, что соответствие между величиной κ T ∣ ₀ , параметрами Ландау и теплоемкостью ⁴² составляет порядка процентов.

³ He представляет собой плотную сильно взаимодействующую квантовую жидкость, которая может затвердеть при увеличении плотности на одну треть. Как следствие, B ₀ ≫ 1. Напротив, электронная жидкость в сурьме представляет собой разбавленный газ из слабо взаимодействующих фермионов, а B ₀ на два порядка меньше, как можно видеть в таблице 2. Большая разница в B ₀ отражает разницу в поперечном сечении столкновения, вызванную разницей в плотности двух жидкостей.

Скорость фермион-фермионного рассеяния T ² может быть извлечена, и τ _κ T ² можно сравнить со случаем ³ He ^{15,16,17, 43} (см. Таблицу 2). Как и ожидалось, в Sb он на много порядков меньше, чем в его гораздо более плотном аналоге. Подобная количественная оценка еще предстоит провести в сильно коррелированных электронных жидкостях.

Таким образом, мы обнаружили, что отношение теплового удельного сопротивления к квадрату T неуклонно изменяется с увеличением упругой длины свободного пробега носителей заряда в объемной сурьме.Картина переноса с сохранением импульса дает убедительное объяснение этому наблюдению. В этом подходе тепловое сопротивление находится в сиденье водителя и создает конечное электрическое сопротивление, которое увеличивается в размере по мере того, как образец становится более грязным.

Это гидродинамическая особенность, поскольку те же фермион-фермионные столкновения, которые задают коэффициент диффузии по импульсу (то есть вязкость), задают коэффициент диффузии по энергии (отношение теплопроводности к теплоемкости). Обратите внимание, что это особенность, характерная для квантовых жидкостей, в отличие от отклонения вверх от закона ВФ, о котором сообщается в графене, когда носители являются невырожденными ⁷ .

Наблюдение за этой особенностью в Sb стало возможным для комбинации свойств. 1) длина свободного пробега носителей заряда приближалась к размерам образца; (ii) Нормальные столкновения перевешивают столкновения Umklapp, потому что радиусы поверхности Ферми всех карманов меньше одной четвертой ширины зоны Бриллюэна. Наконец, при температуре исследования резистивное рассеяние на фононах является маргинальным. Все эти условия могут быть выполнены в полуметаллах низкой плотности, таких как Bi ⁴⁴ или WP ₂ ^9,21 .Напротив, в металле с высокой плотностью, таком как PdCoO ₂ ⁶ , такую ​​особенность трудно обнаружить. Не только из-за большой энергии Ферми, квадратное сопротивление T мало и необнаружимо ⁴⁵ , но и из-за большого радиуса Ферми ⁴⁶ , электрон-электронные столкновения, как ожидается, будут в основном типа Umklapp.

Помимо слабокоррелированных полуметаллов, наши результаты указывают на новый горизонт исследований в области сильно коррелированных электронов.Нужны квазибаллистические монокристаллы (которые могут быть получены благодаря методике сфокусированного ионного пучка) коррелированных металлов с низкой плотностью. URu ₂ Si ₂ ⁴⁷ и PrFe ₄ P ₁₂ ⁴⁸ , известные как сильно коррелированные ферми-жидкости с низкой плотностью, являются непосредственными кандидатами, но другие системы могут подходить. Сечение столкновения электронов с электронами, которое можно количественно оценить с помощью исследования, аналогичного нашему, должно быть намного больше, чем то, что найдено здесь для слабокоррелированной системы, такой как Sb.

% PDF-1.4 % 1 0 объект > / ExtGState> / Font> / ProcSet [/ PDF / Text] >> / Содержание 523 0 руб. / MediaBox [0 0 612 792] / CropBox [0 0 612 792] / Повернуть 0 / StructParents 1 >> эндобдж 4 0 obj > / ExtGState> / Font> / ProcSet [/ PDF / Text] >> / Содержание 564 0 руб. / MediaBox [0 0 612 792] / CropBox [0 0 612 792] / Повернуть 0 / StructParents 2 >> эндобдж 7 0 объект > / ExtGState> / Font> / ProcSet [/ PDF / Text] >> / Содержание 5740 0 руб. / Аннотации 8 0 R / MediaBox [0 0 612 792] / CropBox [0 0 612 792] / Повернуть 0 / StructParents 3 >> эндобдж 8 0 объект [ 9 0 R 10 0 R 11 0 R 12 0 R 13 0 R 14 0 R 15 0 R 16 0 R 17 0 R 18 0 R 19 0 R 20 0 R 21 0 R 22 0 R 23 0 R 24 0 R 25 0 R 26 0 R 27 0 R 28 0 R 29 0 R 30 0 R 31 0 R 32 0 R 33 0 R 34 0 R 35 0 R ] эндобдж 9 0 объект > эндобдж 10 0 obj > эндобдж 11 0 объект > эндобдж 12 0 объект > эндобдж 13 0 объект > эндобдж 14 0 объект > эндобдж 15 0 объект > эндобдж 16 0 объект > эндобдж 17 0 объект > эндобдж 18 0 объект > эндобдж 19 0 объект > эндобдж 20 0 объект > эндобдж 21 0 объект > эндобдж 22 0 объект > эндобдж 23 0 объект > эндобдж 24 0 объект > эндобдж 25 0 объект > эндобдж 26 0 объект > эндобдж 27 0 объект > эндобдж 28 0 объект > эндобдж 29 0 объект > эндобдж 30 0 объект > эндобдж 31 0 объект > эндобдж 32 0 объект > эндобдж 33 0 объект > эндобдж 34 0 объект > эндобдж 35 0 объект > эндобдж 38 0 объект > эндобдж 39 0 объект > эндобдж 40 0 объект > эндобдж 41 0 объект > эндобдж 42 0 объект > эндобдж 43 0 объект > эндобдж 44 0 объект > эндобдж 45 0 объект > эндобдж 46 0 объект > эндобдж 47 0 объект > эндобдж 48 0 объект > эндобдж 49 0 объект > эндобдж 50 0 объект > эндобдж 51 0 объект > эндобдж 52 0 объект > эндобдж 53 0 объект > эндобдж 54 0 объект > эндобдж 55 0 объект > эндобдж 56 0 объект > эндобдж 57 0 объект > эндобдж 58 0 объект > эндобдж 59 0 объект > эндобдж 60 0 объект > эндобдж 61 0 объект > эндобдж 62 0 объект > эндобдж 63 0 объект > эндобдж 64 0 объект > эндобдж 65 0 объект > / ExtGState> / Font> / ProcSet [/ PDF / Text] >> / Содержание 5742 0 руб. / Аннотации 66 0 руб. / MediaBox [0 0 612 792] / CropBox [0 0 612 792] / Повернуть 0 / StructParents 32 >> эндобдж 66 0 объект [ 67 0 R 68 0 R 69 0 R 70 0 R 71 0 R 72 0 R 73 0 R 74 0 R 75 0 R 76 0 R 77 0 R 78 0 R 79 0 R 80 0 R 81 0 R 82 0 R 83 0 R 84 0 R 85 0 R 86 0 R 87 0 R 88 0 R 89 0 R 90 0 R 91 0 R 92 0 R 93 0 R 94 0 R 95 0 R 96 0 R ] эндобдж 67 0 объект > эндобдж 68 0 объект > эндобдж 69 0 объект > эндобдж 70 0 объект > эндобдж 71 0 объект > эндобдж 72 0 объект > эндобдж 73 0 объект > эндобдж 74 0 объект > эндобдж 75 0 объект > эндобдж 76 0 объект > эндобдж 77 0 объект > эндобдж 78 0 объект > эндобдж 79 0 объект > эндобдж 80 0 объект > эндобдж 81 0 объект > эндобдж 82 0 объект > эндобдж 83 0 объект > эндобдж 84 0 объект > эндобдж 85 0 объект > эндобдж 86 0 объект > эндобдж 87 0 объект > эндобдж 88 0 объект > эндобдж 89 0 объект > эндобдж 90 0 объект > эндобдж 91 0 объект > эндобдж 92 0 объект > эндобдж 93 0 объект > эндобдж 94 0 объект > эндобдж 95 0 объект > эндобдж 96 0 объект > эндобдж 99 0 объект > эндобдж 100 0 объект > эндобдж 101 0 объект > эндобдж 102 0 объект > эндобдж 103 0 объект > эндобдж 104 0 объект > эндобдж 105 0 объект > эндобдж 106 0 объект > эндобдж 107 0 объект > эндобдж 108 0 объект > эндобдж 109 0 объект > эндобдж 110 0 объект > эндобдж 111 0 объект > эндобдж 112 0 объект > эндобдж 113 0 объект > эндобдж 114 0 объект > эндобдж 115 0 объект > эндобдж 116 0 объект > эндобдж 117 0 объект > эндобдж 118 0 объект > эндобдж 119 0 объект > эндобдж 120 0 объект > эндобдж 121 0 объект > эндобдж 122 0 объект > эндобдж 123 0 объект > эндобдж 124 0 объект > эндобдж 125 0 объект > эндобдж 126 0 объект > эндобдж 127 0 объект > эндобдж 128 0 объект > эндобдж 129 0 объект > / ExtGState> / Font> / ProcSet [/ PDF / Text] >> / Содержание 5744 0 руб. / Аннотации 130 0 руб. / MediaBox [0 0 612 792] / CropBox [0 0 612 792] / Повернуть 0 / StructParents 62 >> эндобдж 130 0 объект [ 131 0 R 132 0 R 133 0 R 134 0 R 135 0 R 136 0 R 137 0 R 138 0 R 139 0 R 140 0 R 141 0 R 142 0 R 143 0 R 144 0 R 145 0 R 146 0 R ] эндобдж 131 0 объект > эндобдж 132 0 объект > эндобдж 133 0 объект > эндобдж 134 0 объект > эндобдж 135 0 объект > эндобдж 136 0 объект > эндобдж 137 0 объект > эндобдж 138 0 объект > эндобдж 139 0 объект > эндобдж 140 0 объект > эндобдж 141 0 объект > эндобдж 142 0 объект > эндобдж 143 0 объект > эндобдж 144 0 объект > эндобдж 145 0 объект > эндобдж 146 0 объект > эндобдж 149 0 объект > эндобдж 150 0 объект > эндобдж 151 0 объект > эндобдж 152 0 объект > эндобдж 153 0 объект > эндобдж 154 0 объект > эндобдж 155 0 объект > эндобдж 156 0 объект > эндобдж 157 0 объект > эндобдж 158 0 объект > эндобдж 159 0 объект > эндобдж 160 0 объект > эндобдж 161 0 объект > эндобдж 162 0 объект > эндобдж 163 0 объект > эндобдж 164 0 объект > эндобдж 165 0 объект > / ExtGState> / Font> / ProcSet [/ PDF / Text] >> / Содержание 5746 0 руб. / Аннотации 166 0 руб. / MediaBox [0 0 612 792] / CropBox [0 0 612 792] / Повернуть 0 / StructParents 80 >> эндобдж 166 0 объект [ 167 0 руб. 168 0 руб. ] эндобдж 167 0 объект > эндобдж 168 0 объект > эндобдж 171 0 объект > эндобдж 172 0 объект > эндобдж 173 0 объект > / ExtGState> / Font> / ProcSet [/ PDF / Text] >> / Содержание 5748 0 руб. / Аннотации 174 0 руб. / MediaBox [0 0 612 792] / CropBox [0 0 612 792] / Повернуть 0 / StructParents 82 >> эндобдж 174 0 объект [ 175 0 R 176 0 R 177 0 R 178 0 R 179 0 R 180 0 R 181 0 R 182 0 R 183 0 R 184 0 руб. ] эндобдж 175 0 объект > эндобдж 176 0 объект > эндобдж 177 0 объект > эндобдж 178 0 объект > эндобдж 179 0 объект > эндобдж 180 0 объект > эндобдж 181 0 объект > эндобдж 182 0 объект > эндобдж 183 0 объект > эндобдж 184 0 объект > эндобдж 187 0 объект > эндобдж 188 0 объект > эндобдж 189 0 объект > эндобдж 190 0 объект > эндобдж 191 0 объект > эндобдж 192 0 объект > эндобдж 193 0 объект > эндобдж 194 0 объект > эндобдж 195 0 объект > эндобдж 196 0 объект > эндобдж 197 0 объект > / ExtGState> / Шрифт> / ProcSet [/ PDF / Text] >> / Содержание 5750 0 руб. / MediaBox [0 0 612 792] / CropBox [0 0 612 792] / Повернуть 0 / StructParents 93 >> эндобдж 200 0 объект > / ExtGState> / Шрифт> / ProcSet [/ PDF / Text] >> / Содержание 5752 0 руб. / MediaBox [0 0 612 792] / CropBox [0 0 612 792] / Повернуть 0 / StructParents 94 >> эндобдж 203 0 объект > / ExtGState> / Font> / ProcSet [/ PDF / Text] >> / Содержание 5754 0 руб. / MediaBox [0 0 612 792] / CropBox [0 0 612 792] / Повернуть 0 / StructParents 95 >> эндобдж 206 0 объект > / ExtGState> / Font> / ProcSet [/ PDF / Text] >> / Содержание 5756 0 руб. / MediaBox [0 0 612 792] / CropBox [0 0 612 792] / Повернуть 0 / StructParents 96 >> эндобдж 209 0 объект > / ExtGState> / Font> / ProcSet [/ PDF / Text] >> / Содержание 5758 0 руб. / MediaBox [0 0 612 792] / CropBox [0 0 612 792] / Повернуть 0 / StructParents 97 >> эндобдж 212 0 объект > / ExtGState> / Font> / ProcSet [/ PDF / Text] >> / Содержание 5760 0 руб. / MediaBox [0 0 612 792] / CropBox [0 0 612 792] / Повернуть 0 / StructParents 98 >> эндобдж 215 0 объект > / ExtGState> / Font> / ProcSet [/ PDF / Text] >> / Содержание 5762 0 руб. $ u% & haC¤ ۂ PAh / ۴t7E * 7 Н? i7mt} / oKvON A / q | ұU ᄗ i86 ۠ n4ch @ ſ)!} vCp «i ޸00!% o8 = d5; VL ‘xAapp {& =; ׺` y $ ؏ > 7 @ fϮ0C TIJ9a) a Ah5 $ UP> # f !? «~ ONt9I4AVSiK pR ~? _Z !!, a7nx C) | ‘ywg |; jj @ i & Ӥ x7xaQwIrt & ~ 4CVV! TLA5 {%>]% @ m0o v0DBxwK C Ґ

0K> -DhjM`av $ d] _.Hgw \]> H! MopSKw4 KvsR # 4_Zm [i` # DAd2 @ o0ὦ + za 6t = sa-pA XT /} u ݐ P? _O} i! 3 ׬`

{i ({t 3d5TknOD4p4; ~ zLjOidi! l.C $ 15O = axKzMW! > @o 膞 ‘i% ZlJP1> | gU] MUL Ttm6MN4m4; Wi-? qMziKVP (FpAzm & z At1ZM & o ڄ $ k ‘[V $! ztӵ_z H & 2! 5 млн Q6C + Y˄ # M8% IHb2C ‘a7v} wAҋABwP? UuM & «6’ ZH 阍 Wi ༁ XD +` oD5 $ AGa ~ AKc $ hg & oWH! WD; hRNO> Um.C $ 6 ᤓ M @ ߈ d8 Ր [ 2gvo L iK0Pt, nS 4% nJ% vҽ%}): O [yͲ / GA @ vz4LnOOjtC $ ʄ% m + 5QGKt & 4xd R) ؿ! ZIxJ | = $ W), x = &? qKA * Hi $ CcMt, 0KIZ $ L I`X | UC, ʮ $: M2CLrCʰ? 4D4Vx # 03aRlD * d5M; M4SxOΠx6` & Q * j ߺ s n1! Nt & @ + [؊ A [/ W0Um’d 28 V} lt4 «‘L: # tIC4 #» m [A {Z7m & ci ڪ i ׋ I!: M8 $? C ۦ; OT @ ޼ CkKm & 5LVoKf> V ռ ‘h hA ޛ- ݂ t ڴ Hf8L.$ # М {~ ZM @ r7V] A4t @ j7zu @ T󵆒jj: X] X0Ivl0i & 6nL $) ᴭ «k ‘ Upm`tA0I6l0d! Df) D ) AAE> U @ kE4AP`E’BQL; I0W շ- AGIaIHTnE! 0] ;: E! M $ oC60V- / A% i7 & L% kr

Произошла ошибка при настройке вашего пользовательского файла cookie

Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности. Если ваш браузер не принимает файлы cookie, вы не можете просматривать этот сайт.

Настройка вашего браузера для приема файлов cookie

Существует множество причин, по которым cookie не может быть установлен правильно.Ниже приведены наиболее частые причины:

• В вашем браузере отключены файлы cookie. Вам необходимо сбросить настройки вашего браузера, чтобы он принимал файлы cookie, или чтобы спросить вас, хотите ли вы принимать файлы cookie.
• Ваш браузер спрашивает вас, хотите ли вы принимать файлы cookie, и вы отказались. Чтобы принять файлы cookie с этого сайта, используйте кнопку «Назад» и примите файлы cookie.
• Ваш браузер не поддерживает файлы cookie. Если вы подозреваете это, попробуйте другой браузер.
• Дата на вашем компьютере в прошлом.Если часы вашего компьютера показывают дату до 1 января 1970 г., браузер автоматически забудет файл cookie. Чтобы исправить это, установите правильное время и дату на своем компьютере.
• Вы установили приложение, которое отслеживает или блокирует установку файлов cookie. Вы должны отключить приложение при входе в систему или проконсультироваться с системным администратором.

Почему этому сайту требуются файлы cookie?

Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности, запоминая, что вы вошли в систему, когда переходите со страницы на страницу.Чтобы предоставить доступ без файлов cookie потребует, чтобы сайт создавал новый сеанс для каждой посещаемой страницы, что замедляет работу системы до неприемлемого уровня.

Что сохраняется в файле cookie?

Этот сайт не хранит ничего, кроме автоматически сгенерированного идентификатора сеанса в cookie; никакая другая информация не фиксируется.

Как правило, в файле cookie может храниться только информация, которую вы предоставляете, или выбор, который вы делаете при посещении веб-сайта.Например, сайт не может определить ваше имя электронной почты, пока вы не введете его. Разрешение веб-сайту создавать файлы cookie не дает этому или любому другому сайту доступа к остальной части вашего компьютера, и только сайт, который создал файл cookie, может его прочитать.

hydrodynamic of — Перевод на румынский — примеры английский

Эти примеры могут содержать грубые слова, основанные на вашем поиске.

Эти примеры могут содержать разговорные слова, основанные на вашем поиске.

Приемлемые расходы, связанные с гидродинамикой корпуса судна .

Предложите пример

Другие результаты

Из-за полузамкнутого характера и особой гидродинамики Средиземного моря авария, подобная той, что произошла в Мексиканском заливе в 2010 году, может иметь немедленные неблагоприятные трансграничные последствия для средиземноморской экономики и хрупких морских и прибрежных экосистем.